Page 87 - Zmist-n2-2015

Ô³çèêî-õ³ì³÷íà ìåõàí³êà ìàòåð³àë³â. – 2015. – ¹ 2. – Physicochemical Mechanics of Materials

УДК 539.3: 538.54 УДК 539.3
ТЕРМОНАПРУЖЕНИЙ СТАН МАГНЕТНОГО ШАРУ
ЗА ФЕРОМАГНЕТНОГО РЕЗОНАНСУ
1,2 1 1
О. Р. ГАЧКЕВИЧ , М. Т. СОЛОДЯК , Р. Ф. ТЕРЛЕЦЬКИЙ ,
1
М. Г. ГАЧКЕВИЧ
1
Інститут прикладних проблем механіки і математики ім. Я. С. Підстригача НАН України, Львів;
2
Політехніка Опольська, Ополє, Польща
Запропоновано подання напруженості магнетного поля та знайдено вирази для на-
магнечування, індукції магнетного поля, енергетичних і силових чинників його дії
за умов феромагнетного резонансу. Визначено та проаналізовано розподіл темпера-
тури, переміщень та напружень (компонент і симетричного, і несиметричного тен-
зорів) за товщинною координатою, зокрема, в околі резонансних частот.
Ключові слова: феритовий шар, електромагнетне поле, феромагнетний резонанс,
термонапружений стан, резонансні частоти.
Вирази для компонент намагнечування, індукції магнетного поля, а також
енергетичних та силових чинників у магнетному матеріалі шару через компонен-
ти напруженості магнетного поля отримано раніше [1].
Нижче запропоновано конкретні подання компонент напруженості магнет-
ного поля з урахуванням явищ феромагнетного резонансу (ФР), які можна вико-
ристати для визначення магнетних характеристик поля, енергетичних та силових
чинників [2–4].
Співвідношення електродинаміки. Розглянемо випадок, коли вектор маг-
нетного поля H гармонічно обертається в площині хОу [1] перпендикулярно до
1
сталого поля H , тобто його компоненти згідно з позначеннями, прийнятими в
0
праці [1], мають вигляд [2, 4]
h = 1/ 2 , h = 1/ 2i , h = , (1)
0
z
x
y
чи H = H 1 cos tw ; H = H 1 sin tw ; H = H . Тому компоненти напруженості
0
z
y
x
магнетного поля в другому наближенні відсутні ( h 2 j º 0 , h 2 j º 0, j º ( , , )x y z ).
У цьому випадку компоненти намагнечування та індукції магнетного поля (див.
ф-ли (39)–(45) в праці [1]) набувають вигляду
0
i
m = -w /(2 D , m = w M /(2 D 0 ) = i m- , m = ,
)
y
0
x
x
z
M
)
b = [ (1 i- a w- w + w ) ] /(2 0 ) D,
(
H
M
s
x
b = [ (1 i- a w- w + w ) ] /(2 i 0 ) D = x
i b-,
(
)
M
y
s
H
b = 0, m 2z = -w w /(2 d 0 ( ))w . (2)
H
M
z
Тут
2
ɶ
)
D º (1 i- a w- w; d ( )w º D ×D (1= 2 ) + a 2 w 2 - w w+ w. (3)
0 s H 0 0 0 s H H

Контактна особа: О. Р. ГАЧКЕВИЧ, e-mail: dept13@iapmm.lviv.ua
91